7. Força magnética

Jaime E. Villate e Luís Miguel Martelo
(21 de dezembro de 2023)
Problema 7.1

Um protão (massa 1.673×1027 kg) encontra-se na origem, em t=0, com velocidade v=184ıˆ (km/s), dentro de uma região onde há vácuo e campo magnético uniforme: B=0.062ȷˆ (T). Determine a posição do protão em t=0.85 µs.

Resolução. Em t=0, a força magnética sobre o protão é (unidades SI):

F0=1.602×1019[184×103ıˆ×(0.062ȷˆ)]=1.8276×1015kˆ

Observe-se que o peso do protão, 1.637×1026 N, é 11 ordens de grandeza inferior e, como tal, pode ser ignorado e não é necessário saber a direção da vertical.

Em t=0, o protão será desviado na direção negativa do eixo dos z; mais tarde, a força terá outra direção diferente, mas sempre no plano xz (plano perpendicular a B). Como tal, a trajetória do protão estará no plano xz. Como a força magnética é sempre perpendicular à velocidade, o módulo desta não muda e o módulo da força normal (magnética) permanece constante. O resultado é um movimento circular uniforme, no plano xz, com centro no semieixo negativo dos z, tal como mostra a figura seguinte.

Basta uma variável para descrever a posição do protão, que pode ser o ângulo θ(t) indicado na figura, com θ=0 em t=0. O vetor posição em qualquer instante t0 é:

r(θ)=R(sinθıˆ+cosθkˆ)Rkˆ

O raio da trajetória determina-se igualando o módulo da força magnética à massa vezes a aceleração normal:

1.8276×1015=1.673×1027(1840002R)
R=5.654×10171.8276×1015=0.03094m

E a velocidade angular (constante) é igual a,

ω=vR=1840000.03094=5.947×106s1

Como a velocidade angular é constante e θ=0 em t=0, a expressão do ângulo em função do tempo é:

θ(t)=ωt=5.947×106t

e substituindo t=0.85 µs obtém-se o ângulo nesse instante (em radianos):

θ=5.055

Finalmente, o vetor posição encontra-se substituindo R e θ na expressão de r(θ):

r=(2.91ıˆ2.06kˆ)cm
Problema 7.2

Um protão "navega"na atmosfera solar, a uma velocidade de 0.15c, onde c é a velocidade da luz no vazio (2.998×108 m/s). O protão atravessa um campo magnético uniforme de 0.12 T, formando um ângulo de 25° com a sua velocidade. Calcule o raio do cilindro que envolve a órbita helicoidal do protão (a massa de um protão é 1.673×1027 kg e admita que com a velocidade 0.15c os efeitos relativistas são desprezáveis).

Resolução. A componente da velocidade no plano perpendicular ao plano é (unidades SI):

v=0.15×2.998×108sin25=1.901×107

A projeção do movimento no plano perpendicular ao campo é movimento circular uniforme com raio igual a:

r=mveB=1.673×1027×1.9011.602×1019×0.12=1.65m
Problema 7.3

Um protão desloca-se no vácuo, com velocidade de 1.0×106 m/s, entrando numa região retangular onde existe campo magnético constante B, perpendicular à sua velocidade, como mostra a figura. No ponto onde o protão penetra o campo magnético, a sua velocidade faz um ângulo de 28° com a fronteira do retângulo. Após a trajetória circular dentro do campo magnético, o protão sai do retângulo com velocidade que faz novamente um ângulo de 28° com a fronteira do retângulo. Sabendo que o módulo do campo magnético é 0.64 T, e a massa do protão é 1.673×1027 kg, determine a distância d entre os pontos onde o protão entra e sai do retângulo onde existe campo magnético.

Resolução. Dentro do retângulo com campo magnético constante o movimento é circular uniforme com raio:

R=mv|q|B

Nos pontos onde o protão entra e sai dessa região (A e B na figura seguinte), a velocidade é tangente ao arco de círculo dentro do retângulo. Como tal, o triângulo ABC, onde C é o centro do arco, tem dois lados de comprimento R e dois ângulos de 28:

A partir da figura conclui-se que:

d =AB¯=2Rcos28=2mvcos28|q|B
=2×1.673×1027×106×0.88291.602×1019×0.64=28.85mm
Problema 7.4

Uma partícula com carga de 2.5 nC encontra-se numa região onde existe campo magnético uniforme B. Quando se move com velocidade v1, no plano yz e fazendo um ângulo θ=10 com o eixo dos y, tal como mostra a figura, a força magnética sobre ela é F1, na direção e sentido do eixo dos x. Quando a velocidade da partícula é v2=(2.5×104ıˆ+3.2×104ȷˆ) m/s, a força magnética sobre ela é F2=(32ıˆ25ȷˆ+37.5kˆ) µN. Determine o campo B.

Resolução. Como o campo magnético deve ser perpendicular a F1, a sua componente x será nula e terá a forma geral:

B=Byȷˆ+Bzkˆ

Quando a velocidade da partícula for v2, a força magnética sobre a partícula será igual ao à carga vezes o produto vetorial entre v2 e B que dá

F2 =2.5×109(2.5×104ıˆ+3.2×104ȷˆ)×(Byȷˆ+Bzkˆ)
=(80Bzıˆ62.5Bzȷˆ+62.5Bykˆ)×106

Igualando as três componentes desse vetor às 3 componentes dadas de F2, obtém-se um sistema de três equações,

{80Bz=3262.5Bz=2562.5By=37.5

que conduz às componentes do campo magnético:

B=(0.6ȷˆ+0.4kˆ)T
Problema 7.5

A espira triangular na figura tem um vértice na origem, o vértice P no eixo dos z, a 30 cm da origem, e o vértice Q no eixo dos y, a 40 cm da origem. Existe um campo magnético uniforme B=0.05ıˆ+0.03ȷˆ0.08kˆ (em teslas) e na espira circula corrente de intensidade I=23.4 mA, no sentido indicado na figura.
(a) Determine a força magnética sobre cada um dos três lados da espira.
(b) Determine a força magnética total sobre a espira.
(c) Determine o momento do binário magnético sobre a bobina.

Resolução. (b) É conveniente começar por resolver a alínea b, que ajudará no cálculo da alínea a. Como o campo magnético é constante, a expressão da força magnética sobre o fio retilíneo entre os pontos P e Q é

FPQ=PQ¯(I×B)=I(rPQ×B)

Onde PQ¯ é a distância entre os pontos P e Q e rPQ é o vetor com origem em P e fim em Q. Como tal, a força total sobre a espira é:

F=I(rPQ×B)+I(rQO×B)+I(rOP×B)=I(rPQ+rQO+rOP)×B=0

já que a soma dos três vetores entre os parêntesis é igual a zero.

(a) Usando unidades de mA para a corrente, mm para as distâncias e T para o campo, as forças calculadas estarão todas em µN. A força sobre o segmento entre O e P é:

FOP=23.4(300kˆ)×(0.05ıˆ+0.03ȷˆ0.08kˆ)=210.6ıˆ+351ȷˆ

No segmento entre Q e O é:

FQO=23.4(400ȷˆ)×(0.05ıˆ+0.03ȷˆ0.08kˆ)=748.8ıˆ+468kˆ

E como a soma das três forças é nula, a força sobre o segmento entre P e Q é (em µN):

FPQ=FOPFQO=538.2ıˆ351ȷˆ468kˆ

(c) O versor normal à espira, no sentido da regra da mão direita segundo a corrente, é o versor ıˆ e o momento magnético da espira, em unidades SI, é igual a:

m=(0.3×0.42)23.4×103ıˆ=1.404×103ıˆ

O momento do binário magnético é:

M =1.404×103ıˆ×(0.05ıˆ+0.03ȷˆ0.08kˆ)
=(112.32ȷˆ+42.12kˆ)×106Nm
Problema 7.6

Num filtro de velocidades há campos elétrico e magnético uniformes e perpendiculares, e as partículas entram com velocidade perpendicular aos dois campos. O módulo do campo magnético é 0.1 T e o do campo elétrico 0.2 MV/m.
(a) Qual a velocidade das partículas à saída do filtro? (partículas que não são desviadas na sua passagem pelo filtro.)
(b) Qual a energia dum protão à saída do filtro?
(c) Qual a energia de um eletrão à saída do filtro?

Resolução. (a) A velocidade das partículas que atravessam o filtro é igual à relação entre os módulos dos campos elétrico e magnético:

v=0.2×1060.1=2×106ms

(b) Como a velocidade das partículas é muito menor do que a velocidade da luz, usa-se a expressão não relativista para determinar a energia cinética dum protão:

E=121.673×1027(2×106)2=3.35×1015J

(c) No caso dum eletrão, a energia cinética é igual a:

E=129.109×1031(2×106)2=1.82×1018J
Problema 7.7

Calcule a intensidade máxima do momento do binário magnético que atua sobre uma bobina circular de 400 espiras de raio 0.1 cm, percorrida por uma corrente de 92 mA, num campo magnético uniforme de 0.3 T.

Resolução. O módulo do momento magnético da bobina é igual a (unidades SI):

m=400×π0.0012×92×103=1.156×104

E o momento do binário magnético máximo é igual ao produto do módulo do momento magnético vezes o módulo do campo magnético:

Mmáx=1.156×104×0.3=3.47×105Nm
Problema 7.8

Um feixe de protões desloca-se com velocidade constante v, segundo o eixo dos x, atravessando duas regiões, I e II, caraterizadas do seguinte modo: em I, existe um campo magnético, B1 e em II, coexistem um campo magnético, B2, e um campo elétrico, E=Eȷˆ. Todos os campos são uniformes nas regiões em que foram definidos e anulam-se fora delas. O peso dos protões não é significativo. Quais as condições a que devem obedecer os campos B1 e B2 para que o feixe não sofra qualquer perturbação no seu movimento, enquanto atravessa duas regiões? Se em vez de protões, fosse um feixe de eletrões, as condições estabelecidas manter-se-iam?

Resolução. A velocidade de cada protão é igual a,

v=vıˆ

Na região I, a força magnética que atua sobre cada protão é,

F1 =qv×B1=qvıˆ×(Bxıˆ+Byȷˆ+Bzkˆ)
=qv(BykˆBzȷˆ)

Para que o feixe não seja desviado, a duas componentes ȷˆ e kˆ da força devem ser nulas, ou seja, By=Bz=0. O campo na região I tem então a forma geral B1=B1ıˆ, onde B1 pode ter qualquer valor, positivo ou negativo. Como tal, basta com que o campo magnético na região I seja na mesma direção da velocidade dos protões para que estes não sejam desviados.

Na região II é necessário acrescentar a força elétrica:

F2=qE+qv×B2=q(Eȷˆ+vBykˆvBzȷˆ)

Para que a componente kˆ seja nula, é necessário By=0, e para que a componente ȷˆ seja nula, é necessário E=vBz. Como tal, a forma geral do campo magnético na região II é a seguinte

B2=Bxıˆ+Evkˆ

onde Bx pode ter qualquer valor, positivo ou negativo. Ou seja, o campo magnético na região II deverá ter uma componente perpendicular à velocidade e ao campo elétrico, com módulo igual ao módulo do campo elétrico dividido pela velocidade, e pode ter também uma componente paralela à velocidade.

Se o feixe fosse composto por eletrões, ou qualquer outro tipo de partículas com carga, as condições obtidas seriam as mesmas, já que os resultados não dependem do valor de q nem da massa das partículas.

Comentários: Observe-se que na região II o campo magnético necessário para que as partículas não sejam desviadas depende da velocidade v das partículas. Como tal, na região II há um filtro de velocidades, em que as partículas com velocidade v=Bz/E passam sem serem desviadas, mas as partículas com velocidades diferentes desse valor serão desviadas.